Perovskita CH3NH2NH2PbCl3

Compostos híbridos orgânico-inorgânico com estrutura perovskita têm se revelado importantes materiais com possibilidades de aplicações diversas. Alguns desses materiais apresentam propriedades multiferróicas, dielétricas, barocalóricas, entre outras. Estas propriedades, por sua vez, podem ser draticamente afetadas por mudanças estruturais. Estas mudanças podem variar a permissividade dielétrica, por exemplo, produzir ou destruir ordem polar ou mesmo modificar propriedades óticas não lineares. Uma subclasse de grande importância entre as perovskitas é constituída pelos haletos metálicos, que apresentam importantes propriedades fotoluminescentes e fotovoltáicas, podendo ser aplicadas em células solares, LEDs, fotodetectores, entre outros. Nesse trabalho estuda-se o CH3NH2NH2PbCl3 com variação de temperatura e com variação de pressão. Através de medidas de 1H NMR, estuda-se a dinâmica do cátion CH3NH2NH2+ durante a transição de fase que ocorre em aproximadamente 345 K. Por sua vez, o sinal do 207Pb NMR permite indicar que a mudança no desvio químico isotrópico pode ser entendido como sendo devido à distorção dos octaedros PbCl6 na transição de fase. Medidas de espectroscopia Raman mostram que as mudanças são consistentes com um caráter de primeira ordem da transição de fase e um aumento da simetria a altas temperaturas. Como as modificações nos espectros Raman não são muito pronunciadas, acredita-se que ocorrem apenas pequenas distorções na estrutura e pequenos giros dos octaedros. Também foram realizadas medidas de espectroscopia Raman a altas pressões, o que permitiu inferir-se que o cristal sofre uma transição de fase entre 0,72 e 1,27 GPa. As mudanças observadas são abruptas, o que indica que se trata de uma transição de fase de primeira ordem. Tudo indica que a transição de fase está associada a distorções e giros dos octaedros. Nenhuma evidência de transição de fase adicional ou amorfização foi verificada. [M. Maczka, M. Ptak, D.L.M. Vasconcelos, L. Giriunas, P.T.C. Freire, M. Bertmer, J. Banys, M. Simenas, Journal of Physical Chemistry C 124, 26999-27008 (2020)].

Cadeia linear de carbono

O carbono possui uma quantidade imensa de alótropos - fulerenos, nanotubos, grafenos, grafite, diamante, carbono amorfo, etc. - que apresentam uma gama variada de características. Os fulerenos são bons aceitadores de elétrons, enquanto que o grafite e os nanotubos são anfotéricos. Já o diamante quando é dopado com boro se torna um semicondutor, e se a dopagem for alta, um metal supercondutor. Sob altas pressões e altas temperaturas essas formas de carbono apresentam complexos diagramas de fase. Assim, aumentando-se a pressão o grafite hexagonal pode se transformar em grafite ortorrômbico e desse passar a diamante. O carbono amorfo sob certas condições de pressão e temperatura se transforma em grafite. Quando o grafite é comprimido à temperatura ambiente, em torno de 14 a 17 GPa, ele se transforma num sólido isolante, transparente, possivelmente a chamada fase "M-carbon", uma fase monoclínica do carbono. Já essa fase monoclínica se transforma em diamante acima de 70 GPa. Os nanotubos, junto a catalisadores e submetidos a altas pressões, podem se transformar em nanodiamantes, da mesma forma que fulerenos sob altas pressões e altas temperaturas também se transformam em diamantes. O grafeno, por seu turno, é bastante estável a altas pressões, embora o meio compressor e o substrato onde ele seja colocado possua uma influência não desprezível no comportamento do material. Outras formas de carbono, incluindo carbinas, nanopontos, carbon horns e carbon onions também apresentam interessantes propriedades sob altas pressões. Assim, o estudo sob condições extremas de formas alotrópicas do carbono se constitui num ativo campo de pesquisa na atualidade.

Entre os alótropos não muito comuns do carbono, estão as cadeias lineares (LCC, linear carbon chains). Elas são estruturas de carbono com potencial de aplicação tecnológica, como possíveis fios para a nanoeletrônica. No artigo abaixo, que contou com a participação de um pesquisador do Departamento de Física da Universidade Federal do Ceará (além de pesquisadores dos Estados Unidos, Coréia do Sul e Japão) os autores estudaram quatro diferentes LCC encapsulados em nanotubos de carbono de paredes múltiplas. A partir de um modelo de força anarmônico, baseado na natureza anarmônica das ligações carbono - carbono, os autores conseguem descrever o amolecimento de um modo característico do LCC, além de fornecerem o módulo de Young, o strain, e o parâmetro de Grüneisen do LCC. Em particular, mostra-se que o módulo de Young e o parâmetro de Grüneisen seguem uma lei universal do tipo 1/P e que o strain possui um comportamento que segue uma lei P elevado ao quadrado. Alguns resultados adicionais já existentes na literatura também foram explicados pelo modelo apresentado. 

Referência: K. Sharma, N.L. Costa, Y.A. Kim, H. Muramatsu, N.M. Barbosa Neto, L.G.P. Martins, J. Kong, Alexandre Rocha Paschoal, P.T. Araujo, Physical Review Letters 125, 105501 (2020).

Encontros de Altas Pressões

Nesse ano de 2020 ocorreria um encontro presencial em Fortaleza com a comunidade de Altas Pressões do país. Entretanto, por conta da pandemia da COVID-19, esse encontro foi postergado para o ano de 2021. De qualquer forma, esse é um período que pode ser usado para resgatarmos um pouco a história dessas conferências. De acordo com um levantamento realizado recentemente, até o presente momento tivemos 10 encontros/ workshops/ conferências sobre o tema de Altas Pressões no Brasil (sem contar escolas). Dessas dez conferências, quatro tiveram um caráter internacional (as descritas em 4, 6, 9 e 10). Segue, então, os encontros com os seus títulos, as datas de realização, as cidades onde ocorreram e os seus organizadores. 

1. Workshop "Estudos in situ sob condições extremas de pressão utilizando luz síncrotron". 22/02/2006, LNLS, Campinas-SP. Organização: Flávio Garcia e Gustavo Azevedo.

2. "Challenges in the frontier of material science", 25-28/04/2007, Gramado-RS. Organizers: ?

3. II Workshop "Estudos in situ sob condições extremas de pressão utilizando luz síncrotron". 19-20/02/2008, LNLS, Campinas-SP. Organização: Flávio Garcia e Gustavo Azevedo. 

4.  HPSP13 (The 13th International Conference on High Pressure Semiconductor Physics), 22-25/07/2008, Fortaleza-CE.Chair: V. Lemos; Vice-Chair: P.T.C. Freire.

5. Workshop "Extreme condition experiments of today and at Sirius". Data: 2014. Campinas-SP. Organização: N.M. Souza-Neto.

6. IUCr High-Pressure Workshop, 12-15/09/2015, Campinas-SP. Local Organizers: N.M. Souza-Neto, A.P. Ayala, J. Ellena, R. Conceição.

7. Symposium D - Materials science at high-pressure conditions, XV Brazilian MRS Meeting, Campinas-SP, 25-29/09/2016. Organização: A.S. Pereira, E.M. Baggio-Saitovitch, N.M. Souza-Neto, P.T.C. Freire.

8. Symposium F - Materials science at high-pressure conditions, XVI Brazilian MRS Meeting, Gramado-RS, 11-12/09/2017. Organização: A.S. Pereira, E.M. Baggio-Saitovitch, N.M. Souza-Neto, P.T.C. Freire.

9. Workshop Synchrotron Techniques Under High Pressure (PRESSYNC), 31/07-01/08/2019, Campinas-SP. Organizers: N.M. Souza-Neto, R.D. dos Reis.

 

10. The 27th AIRAPT Conference, 04-08/08/2019, Rio de Janeiro-RJ. Chairs: A.S. Pereira, E.M. Baggio-Saitovitch, A.H. Jornada.

Esperamos que ocorra o próximo encontro em 2021! E todos com saúde.

2-hydroxy- 3,4,6-trimethoxyacetophenone

A acetofenona 2-hydroxy-3,4,6-trimethoxyacetophenone (C11O5H14) foi obtida de uma planta, Croton anisodontus Müll. Arg., que é uma espécie endêmica da caatinga do Nordeste do Brasil. Esse estudo, portanto, continua uma linha de pesquisa no laboratório que visa caracterizar as propriedades vibracionais e estruturais de substâncias extraídas de plantas do bioma especificado acima. O artigo é parte da tese de doutorado do Prof. Roberto Namor Silva Santiago da UFERSA. Nele, estuda-se o comportamento da acetofenona a baixas temperaturas e a altas pressões. No que se refere especificamente ao estudo de pressão descobriu-se que a estrutura é estável até a máxima pressão estudada nos experimentos, no caso, 9,7 GPa. Entretanto, pequenas mudanças conformacionais - possivelmente mantendo a simetria da célula unitária invariante - foram também observadas. [Low-temperature and high-pressure Raman spectroscopy of 2-hydroxy-3,4,6-  trimethoxyacetophenone isolated from the Croton anisodontus Müll. Arg., R.N.S. Santiago et al., Vibrational Spectroscopy 110, 103143 (2020)]. 

É interessante destacar ainda que a estrutura cristalina desse material foi descoberta no Laboratório de Cristalografia Estrutural da Universidade Federal do Ceará, sob a coordenação do Prof. Alejandro Ayala, se constituindo no primeiro cristal cuja estrutura investigada na UFC utilizando-se o equipamento Bruker D8 VENTURE Kappa geometry diffractometer, foi publicada na literatura especializada. A referência para esse trabalho é: [Crystal structure, vibrational spectra and quantum chemical parameters of 2-hydroxy-3,4,6-trimethoxyacetophenone isolated from the Croton anisodontus Müll. Arg. (Euphorbiiaceae), R.N.S. Santiago, P.T.C. Freire, A.P. Ayala, A.M.R. Teixeira, H.S. Santos, P.N. Bandeira, F.G. Gonçalves, M.T.A. Oliveria, B.G. Cruz, D.M. Sena Jr., Journal of Molecular Structure1171, 815 – 826 (2018)]. As informações sobre a estrutura cristalina da 2-hydroxy-3,4,6-trimethoxyacetophenone está depositada na Cambridge Structural Data Base, respectivamente, com os códigos CCDC 1585109 e CCDC 1585108, como obtidas nas temperaturas de 100 K e 298 K.

Deoxyadenosina monohidratada

Existem oito nucleosídeos que constituem o DNA e o RNA, quais sejam, adenosina, guanosina, citidina, uridina, 2'-deoxiadenosina, 2'-deoxiguanosina, 2'-deoxicitidina e timidina (algumas vezes o símbolo 2' não é colocado explicitamente na nomenclatura das moléculas). Alguns deles já tiveram as suas propriedades vibracionais sob altas pressões investigadas por diversos laboratórios. Nesse trabalho o comportamento do cristal de deoxyadenosina monohidratado foi investigado sob condições de altas pressões de até 5,6 GPa. Uma possível transição de fase foi observada entre 0,6 e 0,8 GPa, como indicado por descontinuidades nos números de onda de alguns modos, incluindo de baixos números de onda. Adicionalmente, modos internos foram observados modificando-se durante a transição, incluindo a separação de um modo associado com uma deformação de um grupo HOC pertencente ao açúcar. É interessante que esse grupo de átomos participa de uma ligação de hidrogênio, indicando que a transição de fase envolve esse grupo particular. Note-se ainda que diferentemente do anel de 6 membros, o anel de 5 membros, como é o caso do açúcar nos nucleosídeos, são muito mais flexíveis. Assim, a transição pode ser interpretada como sendo parcialmente devida ao enrugamento do anel do açúcar, em particular, envolvendo o carbono C3'. Acima de 0,8 GPa os espectros variam continuamente, indicando que a célula unitária do cristal vai se adaptando continuamente na nova estrutura de alta pressão. [J.S.M. Quimbayo, R.A. Lima, D.L.M. Vasconcelos, P.T.C. Freire, Vibrational Spectroscopy 110, 103140 (2020)].

Tabela de Nucleosídeos (J.S.M. Quimbayo, Dissertação de Mestrado, UFC (2019)).

Glifosato

A partir da segunda metade do século XX foram desenvolvidos diversos pesticidas para controlar pragas na agricultura. Os organofosfatos, em particular, são caracterizados pelos grupos funcionais P=O ou P=S. Esses compostos apresentam alta toxidade e pode provocar sérios riscos à saúde humana. Entre esses organofosfatos possui especial destaque o glifosato, N-(fosfonometil)glicina, C3H8NO5P, que é bastante utilizado em plantações de soja, apesar de existirem diversos estudos que mostrem que ela possa produzir uma vasta gama de doenças, incluindo síndrome lateral amiotrófica, doenças inflamatórias e câncer. Por conta de sua toxidade, muitos governos estão encerrando o seu uso: Luxemburgo em 2020, França em 2021 e Alemanha em 2023. O Brasil, por seu turno, não tem nenhum plano de eliminação dessa substância na sua agricultura altamente dependente de agrotóxicos. Na verdade, na contramão da tendência mundial, em 2019 o Brasil aprovou o uso de diversos agrotóxicos à base de glifosato. Dessa forma, o assunto glifosato se torna bastante relevante e atual.

Nesse artigo - o centésimo trabalho do laboratório tratando diretamente do tema de altas pressões - estuda-se o comportamento dos modos de vibração do glifosato sob altas pressões através da técnica de espectroscopia Raman. Numa primeira etapa realizou-se uma análise dos modos vibracionais à pressão ambiente através da análise Density Functional Theory. Após a realização da identificação dos modos normais de vibração, submeteu-se o cristal a altas pressões em uma célula de pressão a extremos de diamantes. Observou-se desta análise que o cristal de glifosato apresenta descontinuidade nas suas frequências de vibração entre aproximadamente 1 e 1,5 GPa e entre 4,3 e 4,6 GPa, descontinuidades essas que foram associadas a duas transições de fase. Um modo de baixa energia em que foi observada a diminuição de sua frequência com a pressão foi interpretado como sendo devido ao seu acoplamento a alguma ligação de hidrogênio. A redistribuição de intensidade de algumas bandas foi interpretada como mudança conformacional das moléculas na célula unitária. Observou-se, adicionalmente, que as transições de fase são reversíveis. [R.O. Holanda, C.B. da Silva, D.L.M. Vasconcelos, P.T.C. Freire, Spectrochimica Acta A 242, 118745 (2020)].

Hidrogênio metálico

O problema do hidrogênio metálico é um das questões mais intrigantes nos últimos tempos relacionados com a física do estado sólido. Embora pouquíssimos laboratórios no mundo possam atualmente abordar esse problema - e o LAP-UFC não é um deles - vamos discutir aqui apenas pela beleza do assunto. O hidrogênio é o elemento químico mais abundante do universo, sendo encontrado principalmente no interior de estrelas. No Sol, por exemplo, o hidrogênio responde por mais de 80 % de sua massa. No interior de grandes planetas, como Júpiter, reinam altas temperaturas e altas pressões, condições termodinâmicas que sugerem que o hidrogênio possa se encontrar em fases bastante diferentes daquelas nas quais ele é conhecido no nosso planeta.

Um problema que vinha sendo atacado por várias décadas diz respeito à observação de hidrogênio metálico. Wigner e Huntington fizeram a previsão de que sob altas pressões o hidrogênio seria metálico. Uma maneira de se conseguir essa propriedade seria a altas pressões e altas temperaturas. Nesse caso, o hidrogênio sofre uma transição de fase para uma fase conhecida como hidrogênio metálico atômico líquido, recentemente reportado na literatura [1]. A outra possibilidade, que também foi recentemente descoberta experimentalmente, é a chamada fase de hidrogênio metálico sólido [2].

Figura 1: Diagrama de fase do hidrogênio mostrando duas formas de se conseguir o hidrogênio metálico; (i) hidrogênio metálico atômico líquido (pathway II) e (ii) hidrogênio metálico sólido (pathway I) {Ref. [2]}.

No que diz respeito à fase do hidrogênio metálico sólido – que pode ser atingido pelo caminho I da Figura 1 – uma fase inicial de alta pressão é representada pela fase I. Aumentando-se a pressão, o hidrogênio passa para uma fase II, que apresenta uma estrutura hexagonal altamente compacta (hexagonal close packed, hcp). A fase III é uma fase que se distingue da fase II por apresentar diferentes orientações das moléculas de H₂. Continuando a compressão o hidrogênio passa para uma fase na qual ele aparece opaco [nesse caso ele seria um semicondutor e a opacidade seria exatamente devida ao fato de que o gap de energia coincidir com a energia da luz visível] e, finalmente, em 495 GPa ele vira um metal.

Para se atingir as altas pressões necessárias para se observar o hidrogênio metálico atômico na Ref. [2], utilizou-se uma célula de pressão a extremos de diamantes. Uma série de dificuldades, entretanto, teve que ser vencida. Em primeiro lugar, as tensões sobre os diamantes são muito grandes e o hidrogênio sob altas pressões e temperatura ambiente fragiliza as gemas e produz rachaduras. Para evitar esse problema os diamantes devem ser mantidos ou à temperatura do nitrogênio líquido ou à temperatura do hélio líquido. Além disso, antes do uso, os diamantes foram aquecidos para remover tensões residuais. Adicionalmente, com o intuito de evitar a difusão do hidrogênio pelo diamante, foi colocado um fino filme de alumina com 50 nm de espessura sobre os diamantes, utilizando-se para isso a técnica de deposição de camadas atômicas (atomic layer deposition). Outro problema que pode ocorrer com os diamantes submetidos a altas pressões é a ocorrência de falhas devido ao calor do laser utilizado na técnica de espectroscopia Raman ou à grafitização da superfície das gemas, se a intensidade da radiação for relativamente alta. Assim, para evitar estes últimos problemas no experimento apresentado na Ref. [2] foi utilizada radiação infravermelha de baixa potência. A determinação da pressão no interior da gaxeta de rênio onde encontrava-se o hidrogênio sobre investigação pode ser considerado um desafio à parte. Ao longo do intervalo entre 88 e 500 GPa foram utilizadas três diferentes técnicas, sendo que de uma forma direta, através da luminescência do rubi, só é possível realizar-se medidas até 150 GPa.

A Figura 2 apresenta três momentos das medidas de altas pressões, conforme reportado por Dias e Silvera na Ref. [2]. Em 205 GPa, o hidrogênio molecular apresenta-se como uma substância transparente. Em 415 GPa, o hidrogênio molecular, numa outra fase, aparece como uma substância opaca. Finalmente, em P = 495 GPa, o hidrogênio apresenta-se na fase metálica sólida, refletindo a luz que é lançada pela parte superior da célula de pressão; essa é a primeira evidência em laboratório de que o hidrogênio sob altas pressões é um sólido metálico. Assim, 81 anos após a previsão teórica de Wigner e Huntington ter sido feita [3], finalmente o hidrogênio metálico foi encontrado. 

Figura 2: Fotografias do hidrogênio dentro de uma célula de pressão a extremos de diamante em diferentes estágios de compressão como registrado por R. Dias e I.F. Silveira. (a) Até pressões de 335 GPa o hidrogênio apresenta-se transparente; (b) em P = 415 GPa, a amostra apresenta-se escura; (c) em P = 495 GPa, a amostra não deixa luz ser transmitida por ela, mas apresenta-se brilhante por luz refletida [2].

Controvérsia:
 
Do ponto de vista experimental, o experimento realizado por Dias e Silvera é de grande complexidade. Isso se deve à grande difusividade do hidrogênio na gaxeta metálica e nos defeitos do diamante, à sua alta reatividade química com os materiais ao seu redor e à sua forte compressibilidade [4]. Por conta disso, hoje, em março de 2017, muitos cientistas não acreditam que o hidrogênio metálico tenha sido realmente conseguido. Por exemplo, Paul Loubeyre, do Atomic energy Research Centre for Military Applications, na França, não acredita que eles tenham atingido a pressão de 495 GPa [4]. Segundo ele, as células de pressão, tal como os diamantes são desenhados, não conseguem ultrapassar 350 GPa: "Para se atingir pressão acima de 400 GPa um novo tipo de formato do diamante é necessário. além disso, a análise da refletividade está incorreta" [5]. Mikhail Eremets, do Max Planck Institute for Chemistry in Mainz, na Alemanha, também acredita que há erros nos cálculos acerca da refletividade, característica que se constitui no principal indício da metalização do hidrogênio. 

Além disso, Eremets e Drozdov (ED) acreditam que a pressão foi superestimada [6, 7]. Eles questionam o método de medida de pressão dos autores Dias-Silvera (DS). De fato, DS utilizaram os giros do parafuso da célula de pressão como o método indireto para medida deste parâmetro termodinâmico para P > 300 GPa. Mas como muito bem notado por ED, a pressão que está sendo aplicada numa amostra depende da geometria particular dos diamantes, da gaxeta, etc. A cada experimento, determinados valores de rotação do parafuso corresponderão a distintos valores de pressão. Para ilustrar esse ponto, ED recuperam os dados publicados há dez anos por Akahama [8], que mostram que com diferentes dimensões do culet do diamante, obtêm-se diferentes pressões com um mesmo avanço do pistão (Figura 3).

Figura 3: Dependência da pressão (GPa) com o avanço do pistão (micra) para diferentes diâmetros do culet do diamante [6, 8]. Observe-se que com um avanço do pistão de 100 micra, por exemplo, dependendo se o culet tiver 25 ou 50 micra, a pressão diferirá de até 100 GPa.

ED [6] lembram ainda que a escala de pressão do diamante (isto é, da frequência de vibração dos grupos C - C) é estabelecida pela equação de estado dos metais até 400 GPa. Uma dependência linear do desvio Raman é válido apenas até cerca de 300 GPa e para pressões maiores uma escala não linear deverá ser utilizada. ED lembram que tal fato foi confirmado medindo-se a equação de estado do ouro até 400 GPa. Entretanto, no trabalho de DS, os autores utilizam uma escala linear, fornecendo um valor máximo de 495 GPa; se a escala utilizada tivesse sido a não-linear, eles teriam atingido a improvável pressão de 633 GPa! Além disso, ED lembram que é surpreendente DS atingirem 495 GPa com um diamante de 30 a 35 micrômetros de bigorna de chanfro simples, uma vez que o recorde é 450 GPa com bigornas do mesmo tipo, mas medindo de 15 a 20 micrômetros. Mesmo o argumento de DS que eles realizaram um etching sobre a superfície do diamante para remover os defeitos ali existentes e propiciar o alcance de uma maior pressão não justificaria a pressão supostamente atingida, haja vista que com esta metodologia não é possível ultrapassar 400 GPa de pressão.

ED também acreditam, baseado na análise cuidadosa do espectro Raman do diamante apresentada por DS, que a pressão no experimento desses últimos autores era da ordem de 380 GPa. Contudo, ED anteriormente haviam observado uma transição a uma nova fase condutora de baixa temperatura, possivelmente metálica, conforme mostraram certas evidências como a queda da resistência e o desaparecimento do sinal Raman em 360 - 380 GPa. O experimento de ED foi repetido três vezes em 2016, mas mesmo assim eles acreditam que seriam necessários mais experimentos. Além disso, ED afirmam que as reflexões, separadamente, podem ser evidência apenas do hidrogênio indo para a fase III, que não é metálica, pois o sinal Raman ainda está presente. Assim, ED acreditam que este fato seria outra evidência que DS estariam realmente em pressões abaixo de 400 GPa, tal qual os seus antigos experimentos. 

Nessa mesma direção, Loubeyre, Occelli e Dumas (LOD) [4] apontam que é surpreendente que no trabalho de DS o hidrogênio se torne negro em 400 GPa, quando o trabalho do grupo de LOD mostrou 15 anos antes que este fenômeno acontece em 320 GPa, portanto 80 GPa abaixo do que acreditam os autores da Ref. [2]. Isso seria outro indicativo da superestimação do valor da pressão no experimento de Dias - Silvera. De fato, é mais ou menos consenso entre vários grupos [utilizando diversos tipos de calibração] que o hidrogênio negro ocorra para pressões da ordem de 300 GPa na temperatura de 80 K. É de se notar ainda que se for utilizado uma fórmula empírica de Ruoff, para o valor do diâmetro do culet do diamante utilizado, a pressão máxima atingida por Dias - Silvera teria sido de aproximadamente 340 GPa, e jamais 495 GPa!

No que diz respeito às medidas de reflexão, ED também levantam algumas dúvidas. Em primeiro lugar, a alumina que foi colocada sobre a superfície do diamante pode refletir igual ao alegado hidrogênio metálico. Desta forma, ED sugerem que outro tipo de protetor seja usado sobre o diamante. O ideal, segundo ED, teria sido a realização de medidas de condutividade. Contudo, devido à ausência destas medidas mais definitivas, DS mediram a refletividade acoplada ao uso da teoria de Drude dos elétrons livres. Entretanto, este método exigiria medida de refletividade em uma grande região espectral, e não em apenas quatro pontos do espectro visível. ED questionam onde é a superfície de referência, como a luz incidente atingiu a célula de pressão, se os diamantes eram perfeitamente planos e não na forma de um espelho convexo o que induziria um brilho adicional, etc [6]. Finalmente, outro detalhe relatado pela Ref. [6] é a lembrança de que os diamantes absorvem luz, mas o gap de energia da banda diminui bastante em virtude da aplicação da pressão uniaxial. Isso significa que uma correção deveria ter sido feita, mas embora DS a façam no seu trabalho, o procedimento é indevido uma vez que eles usam os dados de um aparato relativo a um outro experimento.

Referências:

[1] M. Zaghoo, A. Salamat, I.F. Silvera, A first-order phase transition to metallic hydrogen. Phys. Rev. B 93, 155128 (2016).

[2] R. Dias, I.F. Silvera, Observation of Wigner-Huntington transition to solid metallic hydrogen, arXiv:1610.01634 [cond-mat.mtrl-sci]; Science 355, 715-718 (2017).
[3] E. Wigner, H. B. Huntington, On the Possibility of a Metallic Modification of Hydrogen. J. Chem. Phys. 3, 764-770 (1935).
[4] P. Loubeyre, F. Occelli, P. Dumas, 2017, arxiv: 1702.07192.
[5] P. Ball, Controversial metallic hydrogen calim under new scrutiny, 10/03/2017 https://www.chemistryworld.com/news/controversial-metallic-hydrogen-claim-under-new-scrutiny-/2500534.article
[6] M.I. Eremets, A.P. Drozdov, 2017, arxiv: 1702.05125.
[7] A.F. Goncharov, V. Struzhkin, 2017, arxiv: 1702.04246.
[8] Y. Akahama, 2007. Diamond anvil Raman gauge in multimegabar range. Workshop on Pressure scale. Jan. 26-28 2007 Geophysical Lab, CIW.