Estamos comemorando os 18 anos da defesa de tese de doutorado do Professor Waldeci Paraguassu, docente da Universidade Federal do Pará. A tese foi defendida no Programa de Pós-Graduação em Física da Universidade Federal do Ceará no dia 30/09/2004, com título "Estudo de propriedades vibracionais e estruturais de molibidatos e tungstatos em função da pressão hidrostática". Foram investigados alguns cristais das famílias do A+B3+(MoO4)2 e B3+2(M6+O4)2 através de experimentos de espectroscopia Raman e cálculos de dinâmica de rede. Os materiais com fórmula do tipo A+B3+(MoO4)2 apresentaram duas transições de fase reversíveis e de primeira ordem. Elas ocorrem no CsBi(MoO4)2 em 0,6 GPa e 1,0 GPa, enquanto que no material NaAl(MoO4)2 elas ocorrem em 1,1 GPa e 3,3 GPa. Estes resultados indicaram que a força de interação entre as camadas é maior no material CsBi(MoO4)2. Para o material NaAl(MoO4)2, a fase estável entre 1,1 e 3,3 GPa provavelmente permanece monoclínica, porém pertencente a um dos grupos pontuais C2 ou Cs. Os cálculos de dinâmica de rede utilizaram um modelo no qual aparecem vários potenciais, como o de Coulomb; o potencial de Born-Mayer, para simular a repulsão devida ao princípio de exclusão de Pauli; o potencial de van der Waals e o potencial de Morse, para responder pelo parcial comportamento iônico do material. Nos materiais com fórmula geral do tipo A+2 (M6+O4)3 foi feita, com a ajuda dos cálculos de dinâmica de rede, a identificação dos modos Raman pertencentes ao centro da zona de Brillouin na fase ortorrômbica. Os resultados de dinâmica de rede sugeriram ainda que alguns movimentos distintos dos tetraedros no material Sc2(MoO4)3 podem ser enquadrados numa mesma classes de vibrações, originando com isso uma degenerescência e resultando em um menor número de modos observados em relação ao Al2(WO4)3. Os materiais Al2(WO4)3 e Sc2(MoO4)3 apresentaram um comportamento global bastante semelhante sob altas pressões. Ambos apresentaram duas transições de fase estruturais reversíveis no intervalo de temperatura compreendido entre 0,0 e 3,0 GPa. A primeira transição de fase nos materiais Sc2(MoO4)3 e Al2(WO4)3 ocorre a 0,3 GPa, enquanto que a segunda transição ocorre a 2,7 GPa no Sc2(MoO4)3 e a 2,8 GPa no Al2(WO4)3. No material Al2(WO4)3, a fase estável entre 0,3 e 2,8 GPa, provavelmente apresenta a mesma estrutura da fase ferroelétrica monoclínica observada à baixas temperaturas. O grande aumento na largura de linha de muitas bandas sugeriu a presença de desordem na fase estável acima de 2,8 GPa.
